{"id":198,"date":"2018-03-07T20:30:36","date_gmt":"2018-03-07T19:30:36","guid":{"rendered":"http:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=198"},"modified":"2022-12-13T13:28:36","modified_gmt":"2022-12-13T12:28:36","slug":"gt3-quelles-sont-les-nouvelles-frontieres-dans-la-description-microscopique-des-noyaux-fonctionnement","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=198","title":{"rendered":"GT3 : Fonctionnement"},"content":{"rendered":"<div id=\"ez-toc-container\" class=\"ez-toc-v2_0_55 counter-hierarchy ez-toc-counter ez-toc-white ez-toc-container-direction\">\n<div class=\"ez-toc-title-container\">\n<p class=\"ez-toc-title \" >Table of contents<\/p>\n<span class=\"ez-toc-title-toggle\"><a href=\"#\" class=\"ez-toc-pull-right ez-toc-btn ez-toc-btn-xs ez-toc-btn-default ez-toc-toggle\" aria-label=\"Toggle Table of Content\" role=\"button\"><label for=\"item-6a337b429ef39\" ><span class=\"\"><span style=\"display:none;\">Toggle<\/span><span class=\"ez-toc-icon-toggle-span\"><svg style=\"fill: #999;color:#999\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\" class=\"list-377408\" width=\"20px\" height=\"20px\" viewBox=\"0 0 24 24\" fill=\"none\"><path d=\"M6 6H4v2h2V6zm14 0H8v2h12V6zM4 11h2v2H4v-2zm16 0H8v2h12v-2zM4 16h2v2H4v-2zm16 0H8v2h12v-2z\" fill=\"currentColor\"><\/path><\/svg><svg style=\"fill: #999;color:#999\" class=\"arrow-unsorted-368013\" xmlns=\"http:\/\/www.w3.org\/2000\/svg\" width=\"10px\" height=\"10px\" viewBox=\"0 0 24 24\" version=\"1.2\" baseProfile=\"tiny\"><path d=\"M18.2 9.3l-6.2-6.3-6.2 6.3c-.2.2-.3.4-.3.7s.1.5.3.7c.2.2.4.3.7.3h11c.3 0 .5-.1.7-.3.2-.2.3-.5.3-.7s-.1-.5-.3-.7zM5.8 14.7l6.2 6.3 6.2-6.3c.2-.2.3-.5.3-.7s-.1-.5-.3-.7c-.2-.2-.4-.3-.7-.3h-11c-.3 0-.5.1-.7.3-.2.2-.3.5-.3.7s.1.5.3.7z\"\/><\/svg><\/span><\/span><\/label><input aria-label=\"Toggle\" aria-label=\"item-6a337b429ef39\"  type=\"checkbox\" id=\"item-6a337b429ef39\"><\/a><\/span><\/div>\n<nav><ul class='ez-toc-list ez-toc-list-level-1 ' ><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><a class=\"ez-toc-link ez-toc-heading-1\" href=\"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=198\/#Quelles_sont_les_nouvelles_frontieres_dans_la_description_microscopique_des_noyaux\" title=\"Quelles sont les nouvelles fronti\u00e8res dans la description microscopique des noyaux ?\">Quelles sont les nouvelles fronti\u00e8res dans la description microscopique des noyaux ?<\/a><\/li><\/ul><\/li><\/ul><\/li><\/ul><\/li><\/ul><\/li><\/ul><\/li><li class='ez-toc-page-1 ez-toc-heading-level-1'><a class=\"ez-toc-link ez-toc-heading-2\" href=\"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=198\/#GT3_Questionnement\" title=\"GT3  Questionnement\">GT3  Questionnement<\/a><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><ul class='ez-toc-list-level-6'><li class='ez-toc-heading-level-6'><a class=\"ez-toc-link ez-toc-heading-3\" href=\"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=198\/#Quelles_sont_les_nouvelles_frontieres_dans_la_description_microscopique_des_noyaux-2\" title=\"Quelles sont les nouvelles fronti\u00e8res dans la description microscopique des noyaux ?\">Quelles sont les nouvelles fronti\u00e8res dans la description microscopique des noyaux ?<\/a><\/li><\/ul><\/li><\/ul><\/li><\/ul><\/li><\/ul><\/li><\/ul><\/li><\/ul><\/nav><\/div>\n<h6><span class=\"ez-toc-section\" id=\"Quelles_sont_les_nouvelles_frontieres_dans_la_description_microscopique_des_noyaux\"><\/span>Quelles sont les nouvelles fronti\u00e8res dans la description microscopique des noyaux ?<span class=\"ez-toc-section-end\"><\/span><\/h6>\n<p><strong>Animateurs:<\/strong><\/p>\n<ul>\n<li>Thomas Duguet (Irfu\/SPhN),<\/li>\n<li>Ubirajara van Kolck (IPN Orsay),<\/li>\n<li>Jean-Paul Ebran (CEA DAM).<\/li>\n<\/ul>\n<p><strong>Pour vous inscrire sur la liste du groupe de travail:<\/strong><\/p>\n<p>cliquer sur <a href=\"https:\/\/indico.in2p3.fr\/event\/17528\/\" target=\"_blank\" rel=\"noopener noreferrer\">ce lien<\/a>.<\/p>\n<p><strong>Prochaines r\u00e9unions du groupe de travail:<\/strong><\/p>\n<ul>\n<li><a href=\"http:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=731\">R\u00e9union du GT3<\/a>, 12-13 novembre 2018, Irfu Saclay<\/li>\n<li>GT3: <a href=\"http:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=869\">Density functionals: from atomic to nuclear systems, June 3-5, 2019, Lyon<\/a><\/li>\n<li><a href=\"http:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=1138\">GT3 meeting<\/a>:&nbsp;quantum chemistry \/ nuclear physics workshop in collaboration with the quantum chemistry GDR \u00ab\u00a0NBODY\u00a0\u00bb 8-12\/02\/2021.<\/li>\n<li><a href=\"http:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=1259\">GT1+GT2+GT3 workshop on spin-orbit splitting<\/a>, 15-17\/06\/2021<\/li>\n<\/ul>\n<p><strong>Liens utiles:<\/strong><\/p>\n<p><strong>Documents:<\/strong><\/p>\n\n\n<h1 class=\"wp-block-heading\"><span class=\"ez-toc-section\" id=\"GT3_Questionnement\"><\/span>GT3 : Questionnement<span class=\"ez-toc-section-end\"><\/span><\/h1>\n\n\n\n<h6 class=\"wp-block-heading\"><span class=\"ez-toc-section\" id=\"Quelles_sont_les_nouvelles_frontieres_dans_la_description_microscopique_des_noyaux-2\"><\/span>Quelles sont les nouvelles fronti\u00e8res dans la description microscopique des noyaux ?<span class=\"ez-toc-section-end\"><\/span><\/h6>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Ce groupe de travail porte sur les fondations th\u00e9oriques de la physique nucl\u00e9aire, en couvrant les m\u00e9thodes de r\u00e9solution \u00ab&nbsp;ab initio&nbsp;\u00bb du probl\u00e8me \u00e0 N corps, les liens qui existent avec la th\u00e9orie QCD r\u00e9gissant leurs constituants et leurs interactions au sein des neutrons et des protons, ainsi que les approches plus ph\u00e9nom\u00e9nologiques permettant d\u2019effectuer des calculs l\u00e0 o\u00f9 les approches \u00ab&nbsp;ab initio&nbsp;\u00bb \u00e9chouent. Ces derni\u00e8res approches sont \u00e0 ce jour souvent encore les seules capables d\u2019\u00eatre utilis\u00e9es dans l\u2019analyse des observations exp\u00e9rimentales. En outre, elles peuvent aussi inspirer les approches plus fondamentales, soit pour guider une hi\u00e9rarchisation de ph\u00e9nom\u00e8nes, soit pour calibrer ces derni\u00e8res approches. Il existe donc une compl\u00e9mentarit\u00e9 entre les approches fondamentales et ph\u00e9nom\u00e9nologiques que ce GT explorera. L\u2019objectif de ce GT est donc de faire \u00e9merger des mod\u00e8les th\u00e9oriques permettant d\u2019approcher avec une meilleure fiabilit\u00e9 les extr\u00eames de la carte des noyaux, vers les noyaux riches en protons ou en neutrons ainsi que vers les noyaux super-lourds, ainsi que d\u2019am\u00e9liorer la fiabilit\u00e9 des pr\u00e9dictions th\u00e9oriques pour les propri\u00e9t\u00e9s des \u00e9toiles compactes. D\u2019immenses progr\u00e8s ont \u00e9t\u00e9 r\u00e9alis\u00e9s cette derni\u00e8re d\u00e9cennie, notamment en France, et de nombreux d\u00e9fis demandent encore \u00e0 \u00eatre relev\u00e9s tant du point de vue de la formalisation des interactions que de la r\u00e9solution du probl\u00e8me \u00e0 N corps quantique.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">La th\u00e9orie accompagne tr\u00e8s souvent l\u2019analyse exp\u00e9rimentale, voir observationnelle, des syst\u00e8mes nucl\u00e9aires, et les GT 1, 2 et 3 rassemblent d\u00e9j\u00e0 de nombreuses questions \u00e0 leur interface. Cependant, certaines questions th\u00e9oriques, par leurs technicit\u00e9s ou bien par leurs liens avec d\u2019autres disciplines, par exemple la chimie quantique ou la mati\u00e8re condens\u00e9e, n\u00e9cessitent un espace de discussion propre. Ce GT a donc pour objectif de permettre des discussions approfondies sur les fondations th\u00e9oriques de la physique nucl\u00e9aire et, plus largement, de ses liens avec le probl\u00e8me \u00e0 N corps. Ce GT, principalement compos\u00e9 de th\u00e9oriciens travaillant sur le noyau atomique, agr\u00e8ge donc \u00e9galement des chimistes quantiques et des physiciens travaillant sur les gaz d\u2019atomes froids.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Les questions qui seront abord\u00e9es dans ce GT sont d\u00e9taill\u00e9es ci-dessous.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\"><strong>Peut-on relier l\u2019interaction nucl\u00e9aire effective (\u00e0 deux, trois et peut-\u00eatre plus de corps) directement \u00e0 la QCD ?<\/strong><\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Des progr\u00e8s consid\u00e9rables ont \u00e9t\u00e9 effectu\u00e9s ces 15 derni\u00e8res ann\u00e9es sur le lien entre les mod\u00e8les utilis\u00e9s en physique nucl\u00e9aire et la th\u00e9orie chromodynamique quantique (QCD) sous-jacente, gr\u00e2ce notamment \u00e0 la formalisation de la th\u00e9orie effective des champs avec, ou sans, pion. Cette avanc\u00e9e r\u00e9sout l\u2019une des plus grandes difficult\u00e9s li\u00e9es \u00e0 l\u2019interaction nucl\u00e9aire de basse \u00e9nergie, qui se trouvent dans le r\u00e9gime non-perturbatif de la QCD. Elle permet aussi d\u2019\u00e9tablir une connexion avec la m\u00e9thode de r\u00e9solution sur r\u00e9seau de QCD. Cette derni\u00e8re permet maintenant d\u2019effectuer des calculs directs des propri\u00e9t\u00e9s nucl\u00e9aires pour des masses arbitrairement petites des quarks. La pr\u00e9cision de ces donn\u00e9es rend possible de les substituer aux v\u00e9ritables donn\u00e9es exp\u00e9rimentales (\u00e0 la masse physique des quarks), et de les utiliser pour calibrer de nouvelles th\u00e9ories effectives. La libert\u00e9 de varier la masse des quarks de fa\u00e7on th\u00e9orique peut permettre d\u2019\u00e9tudier dans quelle mesure certaines propri\u00e9t\u00e9s nucl\u00e9aires (comme par exemple l\u2019\u00e9tat de Hoyle du <sup>12<\/sup>C) sont li\u00e9es \u00e0 ce param\u00e8tre. Par ailleurs, on peut se demander si les propri\u00e9t\u00e9s nucl\u00e9aires \u00e9mergent directement des interactions \u00e9l\u00e9mentaires entre les nucl\u00e9ons ponctuels ou s\u2019il est plus adapt\u00e9 d\u2019incorporer de nouveaux degr\u00e9s de libert\u00e9 dans la th\u00e9orie effective des champs actuelle. On pense notamment \u00e0 l\u2019excitation nucl\u00e9onique Delta, mais cette r\u00e9flexion est plus g\u00e9n\u00e9rale et comprend celle de l\u2019identification des degr\u00e9s de libert\u00e9 pertinents des th\u00e9ories effectives. Peut-on hi\u00e9rarchiser ces degr\u00e9s de libert\u00e9 en fonction d\u2019un niveau de pr\u00e9cision attendu, ou bien de la masse des noyaux ou encore de leur asym\u00e9trie d\u2019isospin&nbsp;?<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\"><strong>Comment \u00e9tendre le domaine d\u2019application des m\u00e9thodes \u00ab&nbsp;ab-initio&nbsp;\u00bb ?<\/strong><\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Les physiciens Fran\u00e7ais sont tr\u00e8s avanc\u00e9s dans le d\u00e9veloppement et l\u2019application de m\u00e9thodes \u00ab&nbsp;ab initio&nbsp;\u00bb de r\u00e9solution exacte de syst\u00e8mes \u00e0 peu de corps (4 ou 5 particules). Ces m\u00e9thodes permettent aujourd\u2019hui de pr\u00e9dire de fa\u00e7on coh\u00e9rente les propri\u00e9t\u00e9s de structure et de r\u00e9action de noyaux tr\u00e8s l\u00e9gers. L\u2019extension de ces m\u00e9thodes pour des noyaux plus lourds \u00e0 un co\u00fbt \u00ab&nbsp;exponentiel&nbsp;\u00bb que les moyens num\u00e9riques actuels ne peuvent \u00e0 priori pas supporter. Pour repousser ce \u00ab&nbsp;plafond de verre&nbsp;\u00bb, des m\u00e9thodes \u00ab&nbsp;ab initio&nbsp;\u00bb \u00e0 co\u00fbt \u00ab&nbsp;polynomial&nbsp;\u00bb ont \u00e9t\u00e9 d\u00e9velopp\u00e9es et impl\u00e9ment\u00e9es ces 15 derni\u00e8res ann\u00e9es, notamment en France, permettant ainsi d\u2019atteindre la r\u00e9gion de masse 70. Ces m\u00e9thodes restent cependant limit\u00e9es en masse et essentiellement restreintes aux propri\u00e9t\u00e9s de structure. Au final, il semble pertinent d\u2019envisager l\u2019extension des m\u00e9thodes \u00ab&nbsp;ab initio&nbsp;\u00bb dans les trois voies suivantes&nbsp;: extension en masse, calculs de r\u00e9actions au-del\u00e0 des noyaux l\u00e9gers, extension de ces m\u00e9thodes au degr\u00e9 de libert\u00e9 d\u2019\u00e9tranget\u00e9.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Dans les prochaines ann\u00e9es, on peut envisager de d\u00e9velopper et\/ou utiliser des m\u00e9thodes d\u2019approximations permettant un gain de temps (CPU) et en place m\u00e9moire. En effet, la place m\u00e9moire associ\u00e9e au stockage des \u00e9l\u00e9ments de matrice d\u2019interactions \u00e0 3 corps constituent actuellement la limite principale \u00e0 l\u2019extension des calculs \u00ab&nbsp;ab initio&nbsp;\u00bb aux noyaux au-del\u00e0 de la masse 100. En formulant le probl\u00e8me nucl\u00e9aire de basse \u00e9nergie en termes de degr\u00e9s de libert\u00e9 moins \u00e9l\u00e9mentaires ou en ne r\u00e9solvant explicitement le probl\u00e8me \u00e0 A corps que dans un sous espace de Hilbert de l\u2019espace complet \u00e0 A corps, on peut \u00e9galement envisager de calibrer des approches effectives sur les calculs \u00ab&nbsp;ab initio&nbsp;\u00bb existants. Une telle approche permettrait de faire le lien avec des approches plus ph\u00e9nom\u00e9nologiques utilis\u00e9es aujourd\u2019hui jusque dans les noyaux lourds et dont les hypoth\u00e8ses n\u00e9cessitent d\u2019\u00eatre v\u00e9rifi\u00e9es.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\"><strong>Est-ce que la r\u00e9solution de l\u2019\u00e9quation de Schr\u00f6dinger peut \u00eatre d\u00e9coupl\u00e9e de la mod\u00e9lisation des interactions \u00e9l\u00e9mentaires entre nucl\u00e9ons ?<\/strong><\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Un grand nombre des enjeux relatifs \u00e0 la r\u00e9solution de l\u2019\u00e9quation de Schr\u00f6dinger sont, en premi\u00e8re approximation, ind\u00e9pendants de l\u2019interaction mise en jeu. Ils sont donc communs \u00e0 d\u2019autres syst\u00e8mes quantiques m\u00e9soscopiques, i.e. les atomes froids ou bien les mol\u00e9cules chimiques.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">En th\u00e9orie quantique des champs, les interactions sont toujours d\u00e9finies dans un espace-mod\u00e8le pr\u00e9cis, tout comme le sont les m\u00e9thodes de r\u00e9solution de l\u2019\u00e9quation de Schr\u00f6dinger. Peut-on donc vraiment d\u00e9coupler l\u2019interaction et la m\u00e9thode de r\u00e9solution&nbsp;du probl\u00e8me \u00e0 N corps ? Selon la proposition canonique formul\u00e9e par Weinberg, les syst\u00e8mes nucl\u00e9aires \u00e0 plus de 1 nucl\u00e9ons doivent effectivement \u00eatre trait\u00e9s en deux temps&nbsp;; i.e. i) la construction d\u2019un Hamiltonien \u00e0 N corps et ii) la r\u00e9solution non-perturbative de l\u2019\u00e9quation de Schr\u00f6dinger. Cependant, de s\u00e9rieuses difficult\u00e9s, qu\u2019il apparait de plus en plus in\u00e9vitable d\u2019affronter, sont apparues dans ce contexte. Aujourd\u2019hui, plusieurs propositions transformant en profondeur les m\u00e9thodes de r\u00e9solution du probl\u00e8me quantique \u00e0 N corps sont sur le point d\u2019\u00e9merger et m\u00e9ritent d\u2019\u00eatre d\u2019\u00e9tudi\u00e9es en profondeur.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">En particulier, les syst\u00e8mes \u00ab&nbsp;\u00e0 couche(s) ouverte(s)&nbsp;\u00bb au-del\u00e0 des noyaux l\u00e9gers offrent un terrain d\u2019application des techniques du probl\u00e8me \u00e0 N corps qui sont partag\u00e9es, par exemple, avec la chimie quantique. Ces questions se concentrent autour des corr\u00e9lations, laissant de cot\u00e9 celles li\u00e9es \u00e0 l\u2019interaction elle-m\u00eame. Tandis que les noyaux \u00ab&nbsp;\u00e0 couches ferm\u00e9es&nbsp;\u00bb ne mettent en jeu que des corr\u00e9lations \u00ab&nbsp;dynamiques&nbsp;\u00bb efficacement capt\u00e9es par une somme limit\u00e9e d\u2019excitations \u00ab&nbsp;particules-trous&nbsp;\u00bb bas\u00e9es sur un \u00e9tat de particules ind\u00e9pendantes et respectant les sym\u00e9tries du syst\u00e8me, les noyaux \u00ab&nbsp;\u00e0 couches ouvertes&nbsp;\u00bb n\u00e9cessitent l\u2019inclusion de \u00ab&nbsp;corr\u00e9lations statiques&nbsp;\u00bb qu\u2019il est difficile, voire impossible, de traiter efficacement de la m\u00eame fa\u00e7on. Il s\u2019agit de d\u00e9velopper de nouvelles m\u00e9thodes permettant de simplifier cette complexit\u00e9, largement ind\u00e9pendante des d\u00e9tails de l\u2019interaction. Malgr\u00e9 de nombreux efforts, l\u2019inclusion combin\u00e9e et coh\u00e9rente de ces deux types de corr\u00e9lations reste aujourd\u2019hui un challenge majeur et commun en physique nucl\u00e9aire et en chimie quantique, mais aussi pour d\u2019autres syst\u00e8mes quantique mesoscopiques fortement corr\u00e9l\u00e9s.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\"><strong>La th\u00e9orie effective la plus appropri\u00e9e aux syst\u00e8mes nucl\u00e9aires doit-elle s\u2019organiser autour de la \u00ab&nbsp;limite d\u2019unitarit\u00e9&nbsp;\u00bb&nbsp;?<\/strong><\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Tout comme les gaz d\u2019atomes froids proches de la r\u00e9sonance de Feshbach, l\u2019interaction nucl\u00e9aire a la particularit\u00e9 d\u2019avoir une longueur de diffusion large par rapport \u00e0 l\u2019\u00e9chelle donn\u00e9e par son m\u00e9diateur le plus \u00e9tendu (le pion). Cette propri\u00e9t\u00e9 dite d\u2019unitarit\u00e9 devrait se comprendre gr\u00e2ce \u00e0 la QCD, mais il s\u2019agit plut\u00f4t ici de l\u2019utiliser habilement pour la compr\u00e9hension des propri\u00e9t\u00e9s des syst\u00e8mes nucl\u00e9aires. En outre, la limite d\u2019unitarit\u00e9 est universelle aux syst\u00e8mes \u00e0 N corps. Les gaz d\u2019atomes froids sont donc consid\u00e9r\u00e9s comme des \u00ab&nbsp;simulateurs quantiques&nbsp;\u00bb qui permettent d\u2019apporter les r\u00e9ponses aux questions que se posent les physiciens nucl\u00e9aires dans des contextes vari\u00e9s, allant de la nature de l\u2019interaction nucl\u00e9aire aux pr\u00e9dictions de l\u2019\u00e9quation d\u2019\u00e9tat de la mati\u00e8re dense. La manipulation des gaz atomes froids est ainsi un outil extr\u00eamement puissant pour simuler des situations complexes du probl\u00e8me \u00e0 N corps. Par exemple, en couplant ces gaz avec l\u2019interf\u00e9rom\u00e9trie laser, on peut envisager de r\u00e9aliser des syst\u00e8mes \u00e9quivalents \u00e0 la mati\u00e8re clusteris\u00e9e de l\u2019\u00e9corce des \u00e9toiles \u00e0 neutrons et d\u2019en d\u00e9duire directement les propri\u00e9t\u00e9s de transport qui sont tr\u00e8s difficile \u00e0 pr\u00e9dire avec les th\u00e9ories actuelles.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\"><strong>Peut-on r\u00e9ellement ignorer la relativit\u00e9 en physique nucl\u00e9aire ?<\/strong><\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">La masse \u00e9lev\u00e9e des nucl\u00e9ons fournit une justification ais\u00e9e \u00e0 la formulation non-relativiste de la physique nucl\u00e9aire de basse \u00e9nergie. Pourtant l\u2019interaction spin-orbite n\u00e9cessaire \u00e0 la bonne reproduction des donn\u00e9es nucl\u00e9aires, en particulier des effets de couches, est une manifestation directe des propri\u00e9t\u00e9s relativistes du nucl\u00e9on. En outre aux densit\u00e9s de la mati\u00e8re \u00e9lev\u00e9es des supernovae et des \u00e9toiles compactes, la nature relativiste des nucl\u00e9ons ne peut plus \u00eatre ignor\u00e9e. Une connexion entre la physique de basse \u00e9nergie, et sa formulation en th\u00e9orie effective des champs, et la th\u00e9orie des champs relativistes, est donc n\u00e9cessaire pour sonder la mati\u00e8re nucl\u00e9aire aux extr\u00eames du diagramme de phase.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\"><strong>Comment \u00e9tendre le domaine d\u2019application du mod\u00e8le en couche \u00e0 des noyaux de masse plus lourde ?<\/strong><\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Actuellement les approches de types \u00ab&nbsp;mod\u00e8les en couches&nbsp;\u00bb restent tr\u00e8s adapt\u00e9es \u00e0 la description des observables de basses excitations dans la mesure o\u00f9 elles permettent la description simultan\u00e9e de toutes les propri\u00e9t\u00e9s du noyau (d\u00e9formation ET dur\u00e9e de vie \u03b2 par exemple). L\u2019applicabilit\u00e9 sur toute la charte des noyaux reste cependant d\u00e9licate avec l\u2019explosion exponentielle des dimensions des bases \u00e0 traiter par diagonalisation classique. Plusieurs voies sont possibles pour contourner ces difficult\u00e9s num\u00e9riques et \u00e9tendre le domaine d\u2019applicabilit\u00e9 \u00e0 des r\u00e9gions de masse plus lourdes. Une premi\u00e8re possibilit\u00e9 r\u00e9side dans l\u2019utilisation des techniques de perturbations pour ce qui est du Hamiltonien (op\u00e9rateurs \u00e0 3 corps) et des op\u00e9rateurs (\u00e0 2 corps) associ\u00e9s aux espaces de valence. La seconde consiste en l\u2019application de m\u00e9thodes de champ moyen \u00e0 la base du mod\u00e8le en couches, en particulier pour la description des syst\u00e8mes d\u00e9form\u00e9s. Les passerelles avec d\u2019autres aspects contenus dans ce GDR comme ceux relatifs \u00e0 la th\u00e9orie de la fonctionnelle de la densit\u00e9 existent et sont \u00e0 d\u00e9velopper. Enfin quelles que soient les solutions techniques utilis\u00e9es, les interfaces avec les approches ab-initio sont naturelles quant \u00e0 l\u2019utilisation d\u2019Hamiltoniens effectifs d\u00e9duits de th\u00e9ories effectives des champs.<\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\"><strong>Quelle est la meilleure th\u00e9orie de la \u00ab&nbsp;fonctionnelle de la densit\u00e9&nbsp;\u00bb pour d\u00e9crire la carte des noyaux&nbsp;? Quels sont les nouveaux noyaux \u00e0 mesurer pour am\u00e9liorer la pr\u00e9dictivit\u00e9 des approches fonctionnelles&nbsp;?<\/strong><\/p>\n\n\n\n<p class=\"wp-block-paragraph\">Les approches bas\u00e9es sur des fonctionnelles de la densit\u00e9 sont les seules \u00e0 ce jour \u00e0 pouvoir pr\u00e9dire les propri\u00e9t\u00e9s des noyaux de masse interm\u00e9diaire aux noyaux super-lourds, ce qui repr\u00e9sente la grande majorit\u00e9 des noyaux. Ces approches permettent en outre de pr\u00e9dire l\u2019\u00e9quation d\u2019\u00e9tat de la mati\u00e8re nucl\u00e9aire. Elles font donc le lien entre les analyses exp\u00e9rimentales et la pr\u00e9diction du diagramme de phase de la mati\u00e8re nucl\u00e9aire autour de la densit\u00e9 de saturation. L\u2019existence d\u2019une fonctionnelle reproduisant les propri\u00e9t\u00e9s nucl\u00e9aires est acquise du point de vue th\u00e9orique, mais sa d\u00e9termination reste du domaine de l\u2019ex\u00e9g\u00e8se empirique. La s\u00e9lection des couplages ou des vertex relativistes pertinents est souvent complexe, et n\u00e9cessite en outre, un cadre th\u00e9orique adapt\u00e9 aux comparaisons avec les donn\u00e9es exp\u00e9rimentales (masses, rayons, modes collectifs, param\u00e8tres empiriques, etc\u2026). Quel est le meilleur cadre th\u00e9orique pour d\u00e9terminer la fonctionnelle nucl\u00e9aire&nbsp;? Cette fonctionnelle est-elle universelle&nbsp;? Quels sont les nouveaux noyaux qui permettront d\u2019am\u00e9liorer la pr\u00e9dictivit\u00e9 de ces approches&nbsp;? Quelles sont les propri\u00e9t\u00e9s de ces noyaux \u00e0 mesurer&nbsp;pour mieux contraindre l\u2019\u00e9quation d\u2019\u00e9tat de la mati\u00e8re dense ? Est-ce que des m\u00e9thodes statistiques, telle que l\u2019inf\u00e9rence Bayesienne, peuvent orienter les analyses exp\u00e9rimentales et th\u00e9oriques et faire le lien avec les contraintes n\u00e9cessaires aux observations astrophysiques&nbsp;?<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Quelles sont les nouvelles fronti\u00e8res dans la description microscopique des noyaux ? Animateurs: Thomas Duguet (Irfu\/SPhN), Ubirajara van Kolck (IPN Orsay), Jean-Paul Ebran (CEA DAM). Pour vous inscrire sur la liste du groupe de travail: cliquer sur ce lien. Prochaines r\u00e9unions du groupe de travail: R\u00e9union du GT3, 12-13 novembre 2018, Irfu Saclay GT3: Density &hellip; <a href=\"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/?page_id=198\" class=\"more-link\">Continuer la lecture<span class=\"screen-reader-text\"> de &laquo;&nbsp;GT3 : Fonctionnement&nbsp;&raquo;<\/span><\/a><\/p>\n","protected":false},"author":6,"featured_media":0,"parent":0,"menu_order":0,"comment_status":"closed","ping_status":"closed","template":"","meta":{"footnotes":""},"class_list":["post-198","page","type-page","status-publish","hentry"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/pages\/198","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/pages"}],"about":[{"href":"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/types\/page"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/users\/6"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/index.php?rest_route=%2Fwp%2Fv2%2Fcomments&post=198"}],"version-history":[{"count":15,"href":"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/pages\/198\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":1644,"href":"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/index.php?rest_route=\/wp\/v2\/pages\/198\/revisions\/1644"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/resanet.in2p3.fr\/index.php?rest_route=%2Fwp%2Fv2%2Fmedia&parent=198"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}